1. MODELIZACIÓN PROPAGACIÓN EN ENTORNOS COMPLEJOS
1.1. INTRODUCCIÓN
1.1.1. En entornos de propagación complejos en los que existe una superposición de varios efectos, el cálculo de las pérdidas de propagación debe abordarse de forma diferente.
1.1.2. La intensidad de campo eléctrico, la densidad de potencia incidente en la antena receptora es resultado de contribución de ondas reflejadas y difractadas en edificios y obstáculos.
1.1.3. La modelización de propagación debe abordarse a partir de modelos empíricos que permiten determinar el valor medio o esperado de las pérdidas de propagación
1.2. MODELOS EMPIRICOS MODELO DE OKUMURA - HATA
1.2.1. Los modelos empíricos se basan en ajuste de leyes de decaimiento de potencia recibida en función de la distancia, altura de antenas, frecuencia y tipología del entorno a datos medidos.
1.2.2. Generalmente los modelos empíricos distinguen entre zonas urbanas muy densas, zonas urbanas de baja densidad y zonas rurales.
1.2.3. Okumura-Hata se desarrolló a partir de medidas realizadas en Tokio
1.2.4. El modelo Okumura-Hata predice una disminución del valor medio de la potencia recibida en función de la distancia
1.3. CARACTERIZACIÓN ESTADÍSTICA PÉRDIDAS DE PROPAGACIÓN
1.3.1. Los modelos empíricos sólo proporcionan el valor medio o esperado de las pérdidas de propagación para un entorno genérico en función de la distancia entre la estación base y el terminal.
1.3.2. Variaciones relativamente lentas en función de la distancia recorrida y que físicamente cabe asociarlas a la variación en el entorno.
1.3.3. De esta forma es posible asociar una probabilidad a una atenuación para unas características dadas del enlace.
1.4. DESVANECIMIENTOS RÁPIDOS MULTICAMINO Y DIVERSIDAD
1.4.1. En una situación real de comunicaciones móviles el campo incidente en la antena receptora es el resultado de la superposición de múltiples contribuciones
1.4.2. En entornos en que es habitual que no exista visibilidad directa entre el terminal móvil y la estación base las fluctuaciones en la densidad de potencia incidente y por tanto en la potencia recibida se caracterizan por una función de densidad de probabilidad Rayleigh.
2. EFECTO DE LA IONOSFERA
2.1. INTRODUCCIÓN
2.1.1. 12/12/1901 primera comunicación radiotelegráfica transatlántica en extremo oriental de Canadá, 3000 km - MARCONI
2.1.2. 1902 - Kennelly y Heaviside, postularon la existencia de capa ionizada en parte alta de atmósfera responsable de reflexión de las ondas electromagnéticas
2.1.3. 1925 primer experimento mediciones directas de ionosfera - Appleton y Barnett
2.1.4. causa primordial de ionización de ionosfera es radiación solar en la región del espectro de rayos X y ultravioletas
2.1.5. También contribuyen a la ionización la incidencia de partículas cargadas (+ y -)
2.1.6. Capas: D, E, F1, F2
2.2. PROPAGACIÓN MEDIO IONIZADO
2.2.1. Se puede modelar a partir de propagación en plasmas
2.2.2. Plasma: región de espacio, con permitividad eléctrica y permeabilidad magnética del vacío, contiene electrones libres
2.2.3. La velocidad de propagación es función de la frecuencia y, por tanto, la ionosfera constituye un medio dispersivo
2.2.4. Si se considera existencia de colisiones en la ionosfera, la constante dieléctrica e* tiene parte imaginaria no nula, el medio presentará atenuación
2.3. INFLUENCIA CAMPO MAGNÉTICO TERRESTRE
2.3.1. Plasma sometido a campo magnético constante posee características anisótropas
2.3.2. La constante de propagación es distinta para una onda polarizada circularmente a derechas o a izquierdas.
2.3.3. Rotación de Faraday: onda polarizada linealmente con una dirección rotada respecto al eje x un ángulo fi
2.3.4. ángulo de rotación de la polarización depende de la diferencia entre las dos constantes de propagación
2.3.5. Para frecuencias superiores a 10 GHz la rotación de Faraday es totalmente despreciable (inferior a 1º)
2.3.6. En VHF y UHF es necesaria polarización circular para tomar en cuenta valores considerables
2.4. COMUNICACIONES IONOSFÉRICAS
2.4.1. El efecto de la ionosfera es distinto para las diferentes bandas de frecuencias
2.4.2. A frecuencias LF y VLF la ionosfera supone cambio brusco en términos de lamba del índice de refracción atmosférico
2.4.3. A frecuencias MF y superiores, la onda penetra en la ionosfera.
2.4.4. A medida que la densidad de ionización aumenta, índice de refracción disminuye,